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拉普拉斯变换公式总结.. 傅里叶变换公式

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傅里叶变换公式
拉普拉斯变换、连续时间系统的S域分析 基本要求 通过本章的学习,学生应深刻理解拉普拉斯变换的定义、收敛域的概念:熟练掌握拉普拉斯变换的性质、卷积定理的意义及它们的运用。能根据时域电路模型画出S域等效电路模型,并求其冲激响应、零输入响应、零状态响应和全响应。能根据系统函数的零、极点分布情况分析、判断系统的时域与频域特性。理解全通网络、最小相移网络的概念以及拉普拉斯变换与傅里叶变换的关系。
会判定系统的稳定性。 知识要点 1. 拉普拉斯变换的定义及定义域

(1) 定义 单边拉普拉斯变换: 正变换[f(t)]F(s)f(t)edt 0sts)]ft()逆变换 [F(双边拉普拉斯变换: 正变换 2jj1jFse(ds) stFB(s)1f(t)edt st逆变换f(t)2jjjFB(s)eds tst

(2) 定义域 若0时,limft(e)t0f(t)则et在0的全部范围内收敛,积分0f(t)edt存在,即f(t)的拉普拉斯变换存在。0就是f(t)的单边拉普拉斯变换st的收敛域。0与函数f(t)的性质有关。
2. 拉普拉斯变换的性质

(1) 线性性 若[f1(t)]F1(S),[f2(t)]F2(S),1,2为常数时,则[1f1(t)2f2(t)]1F1(s)2F2(s)

(2) 原函数微分 若[f(t)]F(s)则[df(t)]sF(s)f(0) dtn1dnf(t)n[]sF(s)snr1f(r)(0) ndtr0式中f (r)drf(t)在0时刻的取值。 (0)是r阶导数dtr1

(3) 原函数积分 若[f(t)]F(s),则[

(4) 延时性 若[f(t)]F(s),则[f(tt0)u(tt0)]e

(5) s域平移 若[f(t)]F(s),则[f(t)eat]F(sa)

(6) 尺度变换 若[f(t)]F(s),则[f(at)]st0t0F(s)f(1)(0)(1)f(t)dt]式中f(0)f(t)dt ssF(s) 1sF()(a0) aas

(7) 初值定理limf(t)f(0)limsF(s) to

(8) 终值定理limf(t)limsF(s) ts

(9) 卷积定理 若[f1(t)]F1(s),[f2(t)]F2(s),则有[f1(t)f2(t)]F1(s)F2(s) [f1(t)f2(t)]12j[F1(s)F2(s)]=2j1jjF1(p)F2(sp)dp 3. 拉普拉斯逆变换

(1) 部分分式展开法 首先应用海维赛展开定理将F(s)展开成部分分式,然后将各部分分式逐项进行逆变换,最后叠加起来即得到原函数f(t)。


(2)留数法 留数法是将拉普拉斯逆变换的积分运算转化为求被积函数F(s)e在围线中所有极点的留数运算,即(1)st[F(s)]2jj1jF(s)estds12jcF(s)estds[F(s)est的留数] 极点st若pi为一阶级点,则在极点spi处的留数ri[(spi)F(s)e]Xi1n2ispi 1dk1若pi为k阶级点,则ri[k1(spi)kF(s)est](k1)。dsspi 4. 系统函数(网络函数)H(s)

(1) 定义 系统零状态响应的拉普拉斯变换与激励的拉普拉斯变换之比称为系统函数,即 2 H(s)Rzs(s)冲激响应h(t)与系统函数H(s)构成变换对,即H(s)[h(t)]系统的频率E(s)sjw响应特性H(jw)H(s)频响应特性。


(2) 零极点分布图 H(jw)ej(w)式中,H(jw)是幅频响应特性,(w)是相H(s)N(s)K(sz1)(sz2)(szm) 式中,是系数;z1,z2,D(s)(sp1)(sp2)(spn),pn为H(s)的极点。在s平面上,用“zm为H(s)的零点;p1,p2,”表示零点,“”表示极点。将H(s)的全部零点和极点画在s平面上得到的图称为系统的零极点分布图。
对于实系统函数而言,其零极点要么位于实轴上,要么关于实轴成镜像对称分布。


(3) 全通函数 如果一个系统函数的极点位于左半平面,零点位于右半平面,而且零点与极点对于jw轴互为镜像,那么这种系统函数称为全通函数,此系统则为全通系统或全通网络。全通网络函数的幅频特性是常数。

(4) 最小相移函数 如果系统函数的全部极点和零点均位于s平面的左半平面或jw轴,则称这种函数为最小相移函数。具有这种网络函数的系统为最小相移网络。


(5) 系统函数H(s)的求解方法 错误。未找到引用源。由冲激响应h(t)求得,即H(s)[h(t)]。 错误。
未找到引用源。对系统的微分方程进行零状态条件下的拉普拉斯变换,然后由H(s)Rzs(s)获得。 E(s)错误。
未找到引用源。
根据s域电路模型,求得零状态响应的像函数与激励的像函数之比,即为H(s)。 5. 系统的稳定性 若系统对任意的有界输入,其零状态响应也是有界的,则此系统为稳定系统。


(1)稳定系统的时域判决条件到引用源。 若系统是因果的,则错误。
未找到引用源。
式可改写为

(2) 对于因果系统,其稳定性的s域判决条件 错误。未找到引用源。若系统函数H(s)的全部极点落于s左半平面,则该系统稳定; 错误。未找到引用源。若系统函数H(s)有极点落于s右半平面,或在虚轴上具有二阶以上 3 h(t)dtM(充要条件) 错误。
未找0h(t)dtM 的极点,则该系统不稳定; 错误。未找到引用源。
若系统函数H(s)没有极点落于s右半平面,但在虚轴上有一阶极点,则该系统临界稳定。 内容摘要 一.拉普拉斯 拉氏变换的定义和收敛域 典型信号的拉氏变换 部分分式展开法 围线积分法 二.单边拉氏变换逆变换的求法 三.拉氏变换的基本性质 四.用拉普拉斯变换法分析电路 五.系统函数 系统函数的定义 由零极点的决定系统的时域特性 由零极点的分析系统的稳定性 由零极点的分析系统的频响特性 例题 ·例题
1:求拉氏变换 ·例题
2:求拉氏变换,拉氏变换的性质 ·例题
3:拉氏变换的微分性质 ·例题
4:系统函数,求解系统的响应 ·例题
5:用拉氏变换法分析电路· 例4-1 求下列函数的拉氏变换 fttut1 分析 拉氏变换有单边和双边拉氏变换,为了区别起见,本书以Fs表示ft单边拉氏变换,以 FBs表示ft双边拉氏变换。
若文字中未作说明,则指单边拉氏变换。单边拉氏变换只研 4 究t0的时间函数,因此,它和傅里叶变换之间有一些差异,例如在时移定理,微分定理和初值定理等方面。
本例只讨论时移定理。请注意本例各函数间的差异和时移定理的正确应用。 解答 11FsLtut1Lt1ut1ut12es ss例4-2 求三角脉冲函数f(t)如图4-2(a)所示的象函数 ft 0t1t ft2t 1t2 0 其他 1 o 12t分析 和傅里叶变换类似,求拉氏变换的时,往往要借助基本信号的拉氏变换和拉氏变换的性质,这比按拉氏变换的定义式积分简单,为比较起见,本例用多种方法求解。 解答 方法一:按定义式求解 方法二:利用线性叠加和时移性质求解 方法三:利用微分性质求解 方法四:利用卷积性质求解 方法一:按定义式求解 st Fs0ftedt 12sttedt2testdt 01 111121 testestdt2estdttestdt01s00s 1112221es2es2e2sese2s2es sssssss 2121es s 方法二:利用线性叠加和时移性质求解 由于 fttut2t1ut1t2ut2 1Ltut s2Lftt0Fsest05 1于是 Fs212ese2ss 21 21es s方法三:利用微分性质求解 分析 信号的波形仅由直线组成,信号导数的象函数容易求得,或者信号经过几次微分后出现原信号,这时利用微分性质比较简单。
将ft微分两次,所得波形如图4-2(b)所示。 d ft dt 1 oo 12t 1 显然 2dfts LLδt2δt1δt21e2dt 根据微分性质 d2ft2LsFsf0sf02 dt 由图4-2(b)可以看出 f00,f00 于是 2 s2Fs1es 21Fs21es s 方法四:利用卷积性质求解 d2dt2ft1112t22ft可看作是图4-2(c)所示的矩形脉冲f1t自身的卷积 ftf1tf1t于是,根据卷积性质 f1t1o1FsF1sF1s t6 而 所以 1F1s1es1sFs21ess 2例4-3 图4-2(c) 应用微分性质求图4-3(a)中 2 ( t ), f3  t的象函数下面说明应用微分性质应注意的问f1  t , f题,图4-3(b)  t ,f2t, f3t是的导数 f 1  t  , f 3  的波形。  t , f2f1t 解答 o 说明 f1t3ut33f2t2utf3tut21ototot图4-3(a) f1t3t(3)t(1)of2ttt(1)of3ttt图4-4(b)

(1)对于单边拉氏变换, 由于f1tf2tut,故二者的象函数相同,即 3F1sF2s s 2虽然F1sF2s,但f1tf2t,因而 Lf1tLf2t 对于f1t,由于f100,故 Lf1tsFs03 对于f2t,由于f202,故 Lf2tsFs21 7 3虽然f2t和f3t一阶导数相同,但f202,f300, 因此 ftt0δxdxft2200δxdx2 ftt0δxdxft330δxdx0因而 F1t1f32sFδ20 sss F1Fδt1f13s ss30s这是应用微分性质应特别注意的问题。 由图4-3(b)知 Lf1 tsFs03则F1s3s Lf2tsFs21则F32ss t f3t0δxdx则F1δt1f13sF30 sss例4-4 某线性时不变系统,在非零状条件不变的情况下,三种不同的激励信号作用于系统。 当输入 x1tδt时,系统的输出为y1ttetut; 当输入 x2tutt时,系统的输出为y2t3etut;当输入x3t为图中所示的矩形脉冲时,求此时系统的输出 y3t 。 x3t 1 o123t y1tyzityzstyzitht yty(1)1) 1tyzizstyzith(tyzitgt y(1)1ty2ththtt2et Hs1sHs12 s1httetuthty2tyzity1tyzst2etut8 阶跃响应 gty2tyzitetut 则 y3tyzitgt1gt3 tt1t32euteut1eut3 例4-5 电路如图4-5(a)所示

(1)求系统的冲激响应。

(2)求系统的起始状态 iL0、v C 0  ,使系统的零输 入响应等于冲激响应。

(3)求系统的起始状态, 使系统对ut的激励时的完 全响应仍为ut。
解答

(1)求系统的冲激响应。
2Ω1HiL0et1FvCt4-5(a)系统冲激响应ht与系统函数Hs是一对拉氏变换的关系。对Hs求逆变换可求得ht,这种方法比在时域求解微分方程简便。 利用s域模型图4-5(b)可直写出图4-5(a)电路的系统函数 1iL0 s2VossCHs EsRsL1 1sCvC0 Ess12 s2s11 s 4-5(b)冲激响应 htL1Hstetut

(2)求系统的起始状态 为求得系统的零输入响应,应写出系统的微分方程或给出带有初值的s域模型。
下面我们用s域模型求解。图4-5(a)电路的s域模型如图4-5(b)。 由图4-5(b)可以写出 1 EsvC0iL011 sVosvC01ss 2ss Vos s2vC0iL0Es 1s22s1s22s1零状态响应 零输入响应 9 上式中第二项只和系统起始状态有关,因此该项是零输入响应的拉氏变换。依题意的要求,该项应和Hs相等,从而得 s2vC0iL01 故系统的起始状态 vC00 iL01 说明 通过本例可以看出,改变系统的起始状态可以使系统的完全响应满足某些特定要求。
本质上,系统的零输入响应完全由系统的起始状态决定,对一个稳定系统而言,零输入响应是暂态响应中的一部分,因此,改变系统的起始状态只能改变系统的暂态响应,使暂态响应满足某些特定要求,例如,本例要求暂态响应为零。

(3)求系统的起始状态 当激励信号etut根据式1求得完全响应 1 s2vC0iL0sVos2 s2s1s22s1 s2vC0iL01s2 2 22ss2s1s2s1 由该式容易看出,要使完全响应ot等于激励信号ut,有 s2vC0iL0s20 从而求得系统的起始状态 vC01 iL00 附录A 拉普拉斯变换及反变换 1.表A-1 拉氏变换的基本性质 1 齐次性 线性定理 叠加性 L[af(t)]aF(s) L[f1(t)f2(t)]F1(s)F2(s) 10 2 微分定理 一般形式 df(t)]sF(s)f(0)dtd2f(t)L[]s2F(s)sf(0)f

(0) 2dtL[ndnf(t)nsF(s)snkfndtk1k1df(t)f(k1)(t)k1dtL(k1)(0)初始条件为0时 dnf(t)L[]snF(s) ndtL[f(t)dt]2 3 积分定理 一般形式 F(s)[f(t)dt]t0ss2F(s)[f(t)dt]t0[f(t)(dt)]t0 L[f(t)(dt)]2ss2s共n个nF(s)1nL[f(t)(dt)]nnk1[f(t)(dt)n]t0sk1s共n个初始条件为0时 F(s)L[f(t)(dt)n]n s共n个4 延迟定理(或称t域平移定理) L[f(tT)1(tT)]eTsF(s) 5 衰减定理(或称s域平移定理) L[f(t)eat]F(sa) 6 终值定理 7 初值定理 8 卷积定理 limf(t)limsF(s) ts0limf(t)limsF(s) t0sL[f1(t)f2()d]L[f1(t)f2(t)d]F1(s)F2(s) 00tt2.表A-2 常用函数的拉氏变换和z变换表 序号 拉氏变换E(s) 时间函数e(t) δ(t) T(t)(tnT) n0Z变换E(z) 1 z z11 2 3 4 5 1 1 1eTs1 s1(t) z z11 s21s3t t22Tz(z1)2 11 Tz(z1)2(z1)326 7 8 9 10 11 12 13 14 15 1sn11sa tn n。
(1)nnzlim() naTa0n。azeeat zzeaT 1(sa)2teat 1eatTzeaT(zeaT)2a s(sa) (1eaT)z (z1)(zeaT)ba (sa)(sb)eatebt sint zz zeaTzebTzsinT z22zcosT1z(zcosT) z22zcosT1s22 2 eess22cost at(sa)2sint cost at/T zeaTsinT 2aT2aTz2zecosTez2zeaTcosTz22zeaTcosTe2aTz zasa(sa)22at 1 s(1/T)lna3. 用查表法进行拉氏反变换 用查表法进行拉氏反变换的关键在于将变换式进行部分分式展开,然后逐项查表进行反变换。
设F(s)是s的有理真分式 B(s)bmsmbm1sm1b1sb0 (nm) F(s)nn1A(s)ansan1sa1sa0式中系数a0,a1,...,an1,an,b0,b1,bm1,bm都是实常数;m,n是正整数。
按代数定理可将F(s)展开为部分分式。
分以下两种情况讨论。 ① A(s)0无重根 这时,F(s)可展开为n个简单的部分分式之和的形式。
ncicncic1c2 (F-1) F(s)ss1ss2ssissni1ssi式中,s1,s2,,sn是特征方程A(s)=0的根。ci为待定常数,称为F(s)在si处的留数,可按下式计算: cilim(ssi)F(s) (F-2) ssi 12 或 ciB(s) (F-3) A(s)ssi式中,A(s)为A(s)对s的一阶导数。根据拉氏变换的性质,从式(F-1)可求得原函数 nncist f(t)LF(s)L=cie (F-4) i1ssii111i② A(s)0有重根 设A(s)0有r重根s1,F(s)可写为 FsB(s) r(ss1)(ssr1)(ssn)=cicncrcr1c1cr1 rr1(ss1)(ss1)(ss1)ssr1ssissn式中,s1为F(s)的r重根,sr1,…, sn为F(s)的n-r个单根; 其中,cr1,…, cn仍按式(F-2)或(F-3)计算,cr,cr1,…, c1则按下式计算: crlim(ss1)rF(s) ss1cr1limss1d[(ss1)rF(s)] ds crj1d(j)lim(j)(ss1)rF(s) (F-5) j。ss1ds  1d(r1) c1lim(r1)(ss1)rF(s) (r1)。
ss1ds原函数f(t)为 f(t)L1F(s) crcicncr1c1cr1L1 rr1(ss)ssssss(ss)(ss)1r1in11ncr1r2crstr1ttc2tc1eciest (F-6) (r2)。ir1(r1)。
1i 13 傅里叶变换公式。
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